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<!DOCTYPE html>

<title>Fizeau-Experiment</title>

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<h1 id="firstHeading" class="firstHeading mw-first-heading">Fizeau-Experiment</h1>

</header>

</div>

Das Fizeau-Experiment wurde von <a href="Hippolyte_Fizeau" title="Hippolyte Fizeau">Hippolyte Fizeau</a> 1851 durchgeführt, um die relativen <a href="Lichtgeschwindigkeit" title="Lichtgeschwindigkeit">Lichtgeschwindigkeiten</a> in bewegtem Wasser zu messen. Dadurch konnte der „<a href="Augustin_Jean_Fresnel" class="mw-redirect" title="Augustin Jean Fresnel">fresnelsche</a> Mitführungskoeffizient“ bestätigt werden, wonach die Lichtgeschwindigkeit in <a href="Ausbreitungsmedium" title="Ausbreitungsmedium">Medien</a> durch deren Bewegung modifiziert wird. Indirekt wurde dieser Koeffizient auch durch andere Experimente bestätigt, z. B. durch das <a href="Hoek-Experiment" class="mw-redirect" title="Hoek-Experiment">Hoek-Experiment</a>.

Laut <a href="Albert_Einstein" title="Albert Einstein">Albert Einstein</a> war das Fizeau-Experiment wegweisend für die Entwicklung der <a href="Spezielle_Relativit%C3%A4tstheorie" title="Spezielle Relativitätstheorie">speziellen Relativitätstheorie</a> (vgl. <a href="Tests_der_speziellen_Relativit%C3%A4tstheorie" title="Tests der speziellen Relativitätstheorie">Tests der speziellen Relativitätstheorie</a>).<a href="#cite_note-mil-1">[S 1]</a><a href="#cite_note-jan-2">[S 2]</a><a href="#cite_note-lah-3">[S 3]</a>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Fresnelscher_Mitführungskoeffizient">Fresnelscher Mitführungskoeffizient</h2></div>

Das Experiment war darauf angelegt, die Voraussage von <a href="Augustin_Jean_Fresnel" class="mw-redirect" title="Augustin Jean Fresnel">Augustin Jean Fresnel</a> (1818) zu überprüfen, wonach ein bewegtes <a href="Dispersion_(Physik)" title="Dispersion (Physik)">dispersives</a> Medium eine leichte Veränderung der Lichtgeschwindigkeit eines Lichtstrahls bewirken soll. Diese <a href="Hypothese" title="Hypothese">Hypothese</a> wurde von Fresnel zur Erklärung von <a href="Fran%C3%A7ois_Arago" title="François Arago">François Aragos</a> Experiment zur <a href="Aberration_(Astronomie)" title="Aberration (Astronomie)">Aberration des Lichtes</a> in bewegten Medien eingeführt (siehe <a href="%C3%84ther_(Physik)#Relativbewegung_zwischen_Äther_und_Materie" title="Äther (Physik)">Relativbewegung zwischen Äther und Materie</a>).

Physikalisch begründete Fresnel dies damit, dass der hypothetische <a href="%C3%84ther_(Physik)" title="Äther (Physik)">Lichtäther</a> (der nach damaligen Vorstellungen als Medium für die Ausbreitung des Lichts diente) von der bewegten Materie teilweise mitgeführt würde. Diese Lichtmitnahme wird auch als Korreption bezeichnet, der „fresnelsche Mitführungskoeffizient“ entsprechend als Korreptionskoeffizient. Er ergibt sich mit:<a href="#cite_note-whit-4">[S 4]</a>

<mfrac>

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</mrow>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle k=1-{\frac {1}{n^{2}}}}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/684252f09a3a9b447d64ada254b5178b1dc916aa.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -2.171ex; width:11.598ex; height:5.509ex;" alt="{\displaystyle k=1-{\frac {1}{n^{2}}}}" loading="lazy"></dd></dl>

wobei

<ul><li>die Lichtgeschwindigkeit in (ruhender) Materie gegeben ist durch <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle c/n}">

</mrow>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle c/n}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/90185828e9033f8d56a91a72415e51117b36b35b.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.838ex; width:3.564ex; height:2.843ex;" alt="{\displaystyle c/n}" loading="lazy"> mit

<ul><li>dem <a href="Brechungsindex" title="Brechungsindex">Brechungsindex</a> <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle n}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle n}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/a601995d55609f2d9f5e233e36fbe9ea26011b3b.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:1.395ex; height:1.676ex;" alt="{\displaystyle n}" loading="lazy"></li>

<li>der Lichtgeschwindigkeit <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle c}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle c}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/86a67b81c2de995bd608d5b2df50cd8cd7d92455.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:1.007ex; height:1.676ex;" alt="{\displaystyle c}" loading="lazy"> im <a href="Vakuum" title="Vakuum">Vakuum</a>.</li></ul></li></ul>

Die Lichtgeschwindigkeit <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle c'}">

<msup>

</msup>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle c'}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/f295e32663780aa8800e3106dba9d6e04e57cdc6.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:1.692ex; height:2.509ex;" alt="{\displaystyle c'}" loading="lazy"> in einem mit der Geschwindigkeit <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle v\ll c/n}">

</mrow>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle v\ll c/n}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/567a0a1a131a0130bae9965fa88ab7069067a8c4.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.838ex; width:8.306ex; height:2.843ex;" alt="{\displaystyle v\ll c/n}" loading="lazy"> bewegten Medium wäre deshalb nach Fresnel:

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</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle c'={\frac {c}{n}}+v\left(1-{\frac {1}{n^{2}}}\right)}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/ac8e6f8711dbeac19a811a630823687ebd3f3077.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -2.505ex; width:22.085ex; height:6.176ex;" alt="{\displaystyle c'={\frac {c}{n}}+v\left(1-{\frac {1}{n^{2}}}\right)}" loading="lazy"></dd></dl>

Diese Formel wurde 1895 von <a href="Hendrik_Antoon_Lorentz" title="Hendrik Antoon Lorentz">Lorentz</a> um einen Ausdruck zur Berücksichtigung von <a href="Dispersion_(Physik)" title="Dispersion (Physik)">Dispersion</a> erweitert:<a href="#cite_note-and-5">[S 5]</a>

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</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle c'={\frac {c}{n}}+v\left(1-{\frac {1}{n^{2}}}-{\frac {\lambda }{n}}\cdot {\frac {\mathrm {d} n}{\mathrm {d} \lambda }}\right)}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/6cbfdca44495c59e113f5f2cbd3f63b7939da0c2.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -2.505ex; width:32.359ex; height:6.176ex;" alt="{\displaystyle c'={\frac {c}{n}}+v\left(1-{\frac {1}{n^{2}}}-{\frac {\lambda }{n}}\cdot {\frac {\mathrm {d} n}{\mathrm {d} \lambda }}\right)}" loading="lazy"></dd></dl>

mit der <a href="Wellenl%C3%A4nge" title="Wellenlänge">Wellenlänge</a> <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle \lambda }">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle \lambda }</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/b43d0ea3c9c025af1be9128e62a18fa74bedda2a.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:1.355ex; height:2.176ex;" alt="{\displaystyle \lambda }" loading="lazy">.

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Fizeau-Experiment">Fizeau-Experiment</h2></div>

Fizeau führte folgenden Versuch durch:<a href="#cite_note-fiz1-6">[P 1]</a><a href="#cite_note-fiz2-7">[P 2]</a>

Ein von der Quelle S ausgesandter Lichtstrahl wird von der Glasplatte G reflektiert und durch die Linse L parallel weitergeführt. Nach Durchquerung der Schlitze O1 und O2 entstehen zwei Lichtstrahlen, welche die Kanäle A1 und A2 durcheilen, wobei die Kanäle jeweils von einem Wasserstrom in entgegengesetzter Richtung durchströmt werden (Pfeile). Der Spiegel m am Fokus der Linse L' richtet die durcheilenden Strahlen schließlich so an, dass sich einer immer in der Richtung, und der andere immer entgegen der Richtung des fließenden Wassers ausbreitet. Nachdem jeder Strahl den Weg zweimal durcheilt hat, werden die beiden Strahlen bei S' vereinigt, wo sie <a href="Interferenz_(Physik)" title="Interferenz (Physik)">Interferenz</a>streifen erzeugen.

Solange sich das Wasser in Ruhe befand, wurde keine Streifenverschiebung beobachtet. Durchströmte das Wasser jedoch die Kanäle, muss gemäß dem fresnelschen Mitführungskoeffizienten ein positives Ergebnis auftreten (eine Verschiebung von ca. 0,46), da die Lichtgeschwindigkeit in den Medien je nach Bewegungsrichtung des Wassers unterschiedlich ausfällt. In Übereinstimmung mit Fresnels Mitführungskoeffizienten wurde von Fizeau tatsächlich eine Verschiebung von ca. 0,40 aufgrund der unterschiedlichen Laufzeiten bzw. Geschwindigkeiten bei gleich langer Strecke beobachtet.

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Wiederholungen">Wiederholungen</h2></div>

Ein ähnliches Experiment wurde mit erhöhter Präzision 1886 von <a href="Albert_A._Michelson" class="mw-redirect" title="Albert A. Michelson">Albert A. Michelson</a> und <a href="Edward_W._Morley" title="Edward W. Morley">Edward W. Morley</a> durchgeführt (nicht zu verwechseln mit dem <a href="Michelson-Morley-Experiment" title="Michelson-Morley-Experiment">Michelson-Morley-Experiment</a> von 1887). Von der Lichtquelle a fällt Licht auf eine halbversilberte Fläche b, wo es geteilt wird. Ein Strahl folgt nun dem Weg b c d e f b g und der entgegensetzte b f e d c b g durch zwei von Wasser durchströmten Röhren. Analog zum Fizeau-Experiment wurde bei strömendem Wasser eine Streifenverschiebung aufgrund unterschiedlicher Lichtlaufzeiten in Übereinstimmung mit dem Fresnelschen Mitführungskoeffizienten festgestellt.<a href="#cite_note-mich-8">[P 3]</a>

1914 konnte <a href="Pieter_Zeeman" title="Pieter Zeeman">Pieter Zeeman</a> auch den von Lorentz vorausgesagten Dispersionsterm bestätigen.<a href="#cite_note-zee1-9">[P 4]</a><a href="#cite_note-zee2-10">[P 5]</a>

1910 versuchte Franz Harress, den fresnelschen Mitführungskoeffizienten mit einer rotierenden Versuchsanordnung nachzuweisen. Dies gelang ihm, jedoch trat dabei noch ein zusätzlicher Effekt auf, der von ihm als „<a href="Systematischer_Fehler" class="mw-redirect" title="Systematischer Fehler">systematischer Fehler</a>“ interpretiert wurde. Tatsächlich handelte es sich dabei um den <a href="Sagnac-Effekt" class="mw-redirect" title="Sagnac-Effekt">Sagnac-Effekt</a>, der hier zusammen mit dem Mitführungskoeffizienten zu berücksichtigen ist.<a href="#cite_note-and-5">[S 5]</a>

Seitdem wurde dieser Mitführungskoeffizient in einer Reihe weiterer Experimente nachgewiesen, oft in Kombination mit dem Sagnac-Effekt.<a href="#cite_note-sted-11">[S 6]</a> Beispielsweise mit <a href="Ringlaser" class="mw-redirect" title="Ringlaser">Ringlasern</a> und rotierenden Scheiben<a href="#cite_note-macek-12">[P 6]</a><a href="#cite_note-bilger1-13">[P 7]</a><a href="#cite_note-bilger2-14">[P 8]</a><a href="#cite_note-sanders-15">[P 9]</a> oder in Neutroneninterferometer-Experimenten.<a href="#cite_note-klein-16">[P 10]</a><a href="#cite_note-bonse-17">[P 11]</a><a href="#cite_note-arif-18">[P 12]</a> Auch ein transversaler Mitführungseffekt wurde gemessen, wenn das Medium sich rechtwinkelig zur ursprünglichen Richtung des eintreffenden Lichtes bewegt.<a href="#cite_note-jones1-19">[P 13]</a><a href="#cite_note-jones2-20">[P 14]</a>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Hoek-Experiment">Hoek-Experiment</h2></div>

Eine indirekte Bestätigung des Mitführungskoeffizienten wurde durch <a href="Martin_Hoek" title="Martin Hoek">Martin Hoek</a> (1868) erbracht.<a href="#cite_note-hoek-21">[P 15]</a><a href="#cite_note-ferr-22">[S 7]</a>

Sein Apparat ähnelte dem von Fizeau, jedoch wurde nur in einem Arm ein Bereich mit (ruhendem) Wasser gefüllt, während der gegenüberliegende Arm nur Luft enthielt. Aus Sicht eines im Äther ruhenden Beobachters bewegt sich die Erde samt Apparatur und somit dem Wasser in eine bestimmte Richtung. Hoek errechnete daraus die folgenden Ausbreitungszeiten für Lichtstrahlen, die den Apparat in entgegengesetzter Richtung durchqueren (siehe Bild):

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<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle t_{1}={\frac {AB}{c+v}}+{\frac {DE}{{\frac {c}{n}}-v}}}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/685b756973cff13245b0be0482d2c37e7b631d2b.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -2.838ex; width:20.27ex; height:6.343ex;" alt="{\displaystyle t_{1}={\frac {AB}{c+v}}+{\frac {DE}{{\frac {c}{n}}-v}}}" loading="lazy"></dd></dl>

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<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle t_{2}={\frac {AB}{c-v}}+{\frac {DE}{{\frac {c}{n}}+v}}}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/70ec5622d7126bcd43ba50407c92c32501073757.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -2.838ex; width:20.27ex; height:6.343ex;" alt="{\displaystyle t_{2}={\frac {AB}{c-v}}+{\frac {DE}{{\frac {c}{n}}+v}}}" loading="lazy"></dd></dl>

Daraus folgt, dass die Laufzeiten nicht gleich sind, was eine Streifenverschiebung im Interferometer verursachen müsste.

Wird aus Sicht des Äthersystems jedoch der Mitführungskoeffizient auf das Wasser angewendet, so werden die Geschwindigkeiten der Lichtstrahlen derart modifiziert, dass die unterschiedlichen Laufzeiten (für Größen erster Ordnung in v/c) ausgeglichen werden.

Tatsächlich ergab das Experiment ein <a href="Nullresultat" title="Nullresultat">Nullresultat</a> und bestätigte somit den fresnelschen Mitführungskoeffizienten. (Für ein ähnliches Experiment, mit dem jedoch die Abschirmung des Ätherwindes ausgeschlossen wurde, siehe das <a href="Hammar-Experiment" title="Hammar-Experiment">Hammar-Experiment</a>.)

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Erklärungen">Erklärungen</h2></div>

<div class="sieheauch" role="navigation" style="font-style:italic;">Siehe auch: <a href="Geschichte_der_speziellen_Relativit%C3%A4tstheorie" title="Geschichte der speziellen Relativitätstheorie">Geschichte der speziellen Relativitätstheorie</a></div>

Für die damaligen <a href="%C3%84thertheorie" class="mw-redirect" title="Äthertheorie">Äthertheorien</a> waren folgende Konsequenzen zu berücksichtigen:<a href="#cite_note-whit-4">[S 4]</a><a href="#cite_note-jan-2">[S 2]</a> Die <a href="Aberration_(Astronomie)" title="Aberration (Astronomie)">Aberration des Lichtes</a> widersprach einer vollständigen Mitführung des Äthers durch die Materie und war in Übereinstimmung mit einem weitgehend ruhenden Äther. Ebenso wurde der fresnelsche Mitführungskoeffizient mit einer nur teilweisen Äthermitführung gleichgesetzt. Deswegen wurde von der Mehrzahl der Physiker die Theorie des weitgehend ruhenden Äthers mit teilweiser Äthermitführung bevorzugt und die vollständige Äthermitführung als widerlegt betrachtet (siehe <a href="%C3%84ther_(Physik)#Relativbewegung_zwischen_Äther_und_Materie" title="Äther (Physik)">Relativbewegung zwischen Äther und Materie</a>).

Doch während sich Fresnels Formel bewährt hatte, ergab sich aus der teilweisen Äthermitführung eine Abhängigkeit des Koeffizienten von der <a href="Frequenz" title="Frequenz">Frequenz</a> bzw. der Farbe des Lichtes, was nicht stimmen konnte. Schließlich wurde Fresnels weitgehend ruhender bzw. nur teilweise mitgeführter Äther direkt durch das negative Resultat des <a href="Michelson-Morley-Experiment" title="Michelson-Morley-Experiment">Michelson-Morley-Experiments</a> (1887) widerlegt. Es ergab sich also eine für die damaligen Äthertheorien widersprüchliche Situation: Einerseits zeigten die Aberration des Lichtes und das Fizeau-Experiment (und die Wiederholung durch Michelson und Morley (1886)), dass der Äther scheinbar in Ruhe ist bzw. nur teilweise mitgeführt wird. Andererseits stand das Michelson-Morley-Experiment (1887) im Widerspruch zum ruhenden Äther und bestätigte scheinbar die vollständige Äthermitführung.

Einen formalen Ausweg aus diesem Dilemma fand <a href="Hendrik_Antoon_Lorentz" title="Hendrik Antoon Lorentz">Hendrik Antoon Lorentz</a> in einer Reihe von Arbeiten zwischen 1892 und 1904. So konnte er 1892 den Koeffizienten auf der Basis der <a href="James_Clerk_Maxwell" title="James Clerk Maxwell">maxwellschen</a> <a href="Maxwell-Gleichungen" title="Maxwell-Gleichungen">elektromagnetischen Lichttheorie</a> ableiten, ohne irgendeine Mitführung des Äthers annehmen zu müssen: Durch Wechselwirkung der <a href="Elektron" title="Elektron">Elektronen</a> mit dem Licht wird bei der Bewegung der Materie ein Teil der <a href="Elektromagnetische_Welle" title="Elektromagnetische Welle">elektromagnetischen Wellen</a> modifiziert bzw. mitgeführt, wobei das Endergebnis mit dem fresnelschen Mitführungkoeffizienten übereinstimmt. Folgenreicher war jedoch, dass Lorentz dabei als mathematisches Hilfsmittel für Größen erster Ordnung zu v/c eine unterschiedliche Zeitvariable für relativ zum Äther bewegte Systeme verwendete, die <a href="Lorentzsche_%C3%84thertheorie#Ortszeit" title="Lorentzsche Äthertheorie">Ortszeit</a>.

1895 ging Lorentz noch einen Schritt weiter und benutzte ausschließlich die Ortszeit als Erklärung, ohne auf die Wechselwirkung von Licht und Materie zu verweisen. Lorentz’ Theorie hatte allerdings dasselbe Problem wie Fresnels – sie stand im Widerspruch zum Michelson-Morley-Experiment (1887). Deswegen musste er die <a href="L%C3%A4ngenkontraktion" class="mw-redirect" title="Längenkontraktion">Kontraktionshypothese</a> einführen, wonach im Äther bewegte Körper in Bewegungsrichtung verkürzt werden. Das alles mündete schließlich in die Entwicklung der <a href="Lorentz-Transformation" title="Lorentz-Transformation">Lorentz-Transformation</a> (1904).

Dies konnte wesentlich vereinfacht und physikalisch vertieft werden, nachdem <a href="Albert_Einstein" title="Albert Einstein">Albert Einstein</a> (1905) im Rahmen seiner <a href="Spezielle_Relativit%C3%A4tstheorie" title="Spezielle Relativitätstheorie">speziellen Relativitätstheorie</a> aus der Lorentz-Transformation das <a href="Relativistisches_Additionstheorem_f%C3%BCr_Geschwindigkeiten" title="Relativistisches Additionstheorem für Geschwindigkeiten">relativistische Geschwindigkeitsadditionstheorem</a> abgeleitet hatte. Der mechanische Äther wurde überflüssig und die herkömmlichen Begriffe von Raum und Zeit neu interpretiert. Darauf aufbauend konnte <a href="Max_von_Laue" title="Max von Laue">Max von Laue</a> 1907 mit Hilfe dieses Theorems die korrekte Mitführung für alle Größen zu v/c ableiten, wobei sich der fresnelsche Koeffizient angenähert bei geringen Geschwindigkeiten ergab. Das Experiment stellt folglich auch eine Bestätigung der Speziellen Relativitätstheorie dar.

Einstein betonte deswegen später auch immer wieder die große Bedeutung des Fizeau-Experiments für die Entwicklung der Speziellen Relativitätstheorie, da dieses Experiment bereits frühzeitig eine Abweichung von der klassischen Geschwindigkeitsaddition anzeigte. Beispielsweise berichtet Robert S. Shankland von folgender Aussage Einsteins:<a href="#cite_note-shank-23">[S 8]</a>

“He continued to say the experimental results which had influenced him most were the observations of stellar aberration and Fizeau’s measurements on the speed of light in moving water. ‚They were enough,‘ he said.”

</blockquote>

„Er [Einstein] fuhr fort, dass die experimentellen Resultate die ihn am meisten beeinflusst hatten, die Beobachtungen der stellaren Aberration und Fizeaus Messungen zur Lichtgeschwindigkeit in bewegtem Wasser waren. ‚Diese waren ausreichend‘, sagte er.“

</blockquote></div></div>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Relativistisch_korrekte_Herleitung_des_Mitführungskoeffizienten">Relativistisch korrekte Herleitung des Mitführungskoeffizienten</h2></div>

Gemäß der speziellen Relativitätstheorie ist die Lichtgeschwindigkeit im Vakuum nicht überschreitbar. Das heißt, das Vakuum kann nicht als gewöhnliches materielles Lichtmedium („<a href="%C3%84ther_(Physik)" title="Äther (Physik)">Äther</a>“) aufgefasst werden, dessen Bewegungszustand einen Einfluss auf die Lichtgeschwindigkeit hätte.

Die Lichtgeschwindigkeit in der Materie ist jedoch immer geringer als die Vakuumlichtgeschwindigkeit. Hier ist es gemäß der Relativitätstheorie also erlaubt, dass die (jeweilige) Lichtgeschwindigkeit von der Bewegung des jeweiligen Mediums beeinflusst wird, solange die resultierende Geschwindigkeit nicht die Vakuumlichtgeschwindigkeit übersteigt. Damit dies möglich ist, kann die resultierende Geschwindigkeit nicht durch eine simple Addition von Mediumgeschwindigkeit und Lichtgeschwindigkeit ermittelt werden, sondern nur mit Hilfe des <a href="Relativistisches_Additionstheorem_f%C3%BCr_Geschwindigkeiten" title="Relativistisches Additionstheorem für Geschwindigkeiten">relativistischen Additionstheorems für Geschwindigkeiten</a>.

Dabei ergibt sich, dass der fresnelsche Mitführungskoeffizient sich allein aus dem relativistischen Additionstheorem herleiten lässt. Irgendwelche Annahmen über die Natur der Lichtausbreitung im bewegten Medium sind dafür nicht erforderlich.

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<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle u={\frac {\sqrt {{u'}^{2}+v^{2}+2\,{u'}v\cos \left(\alpha \right)-({\frac {u'v\sin \left(\alpha \right)}{c}})^{2}}}{{\frac {{u'}v\cos \left(\alpha \right)}{c^{2}}}+1}}}</annotation>

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</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/618d3903e32ca2dd57ce760883d5ea740c83d629.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -4.171ex; width:43.553ex; height:10.009ex;" alt="{\displaystyle u={\frac {\sqrt {{u'}^{2}+v^{2}+2\,{u'}v\cos \left(\alpha \right)-({\frac {u'v\sin \left(\alpha \right)}{c}})^{2}}}{{\frac {{u'}v\cos \left(\alpha \right)}{c^{2}}}+1}}}" loading="lazy"></dd></dl>

Setzt man für <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle u'}">

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<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle u'}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/bee645f272e64333868e2baa275419eca4ee0718.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:2.014ex; height:2.509ex;" alt="{\displaystyle u'}" loading="lazy"> die Lichtgeschwindigkeit im Medium ein, <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle u'=c/n}">

<msup>

</msup>

</mrow>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle u'=c/n}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/58b3d46bcc8e549a628d05451b79b566b35b386a.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.838ex; width:8.677ex; height:3.009ex;" alt="{\displaystyle u'=c/n}" loading="lazy">, und identifiziert <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle v}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle v}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/e07b00e7fc0847fbd16391c778d65bc25c452597.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:1.128ex; height:1.676ex;" alt="{\displaystyle v}" loading="lazy"> mit der Geschwindigkeit des Mediums, sowie <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle \alpha }">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle \alpha }</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/b79333175c8b3f0840bfb4ec41b8072c83ea88d3.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:1.488ex; height:1.676ex;" alt="{\displaystyle \alpha }" loading="lazy"> als den Winkel zwischen den Ausbreitungen, so ergibt sich für die Summe beider Geschwindigkeiten <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle u}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle u}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/c3e6bb763d22c20916ed4f0bb6bd49d7470cffd8.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:1.33ex; height:1.676ex;" alt="{\displaystyle u}" loading="lazy"> im <a href="Laborsystem" title="Laborsystem">Laborsystem</a>:

<mfrac>

<msqrt>

<mfrac>

</mfrac>

</mrow>

<msup>

</mrow>

</msup>

<msup>

</mrow>

</msup>

<mfrac>

</mfrac>

</mrow>

<mrow>

</mrow>

<mfrac>

<mrow>

<mrow>

</mrow>

</mfrac>

</mrow>

<msup>

</mrow>

</msup>

</msqrt>

<mrow>

<mfrac>

<mrow>

<mrow>

</mrow>

<mrow>

</mrow>

</mfrac>

</mrow>

</mfrac>

</mrow>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle u={\frac {\sqrt {({\frac {c}{n}})^{2}+v^{2}+2\,{\frac {c}{n}}v\cos \left(\alpha \right)-({\frac {v\sin \left(\alpha \right)}{n}})^{2}}}{1+{\frac {v\cos \left(\alpha \right)}{cn}}}}}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/9e7693831c6bb5b2a874c0c1e90ec910991a855c.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -3.838ex; width:43.506ex; height:9.676ex;" alt="{\displaystyle u={\frac {\sqrt {({\frac {c}{n}})^{2}+v^{2}+2\,{\frac {c}{n}}v\cos \left(\alpha \right)-({\frac {v\sin \left(\alpha \right)}{n}})^{2}}}{1+{\frac {v\cos \left(\alpha \right)}{cn}}}}}" loading="lazy"></dd></dl>

Wenn die Richtung der beiden Geschwindigkeiten übereinstimmt (<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle \alpha =0;\alpha =\pi }">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle \alpha =0;\alpha =\pi }</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/03bceebbb0b25655bb22d86516b8b3c6473f5f28.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.671ex; width:12.701ex; height:2.509ex;" alt="{\displaystyle \alpha =0;\alpha =\pi }" loading="lazy">), lautet das Additionstheorem:

<mfrac>

<mrow>

<msup>

</msup>

</mrow>

<mrow>

<mfrac>

<mrow>

<msup>

</msup>

</mrow>

<msup>

</mrow>

</msup>

</mfrac>

</mrow>

</mfrac>

</mrow>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle u={\frac {u'+v}{1+{\frac {u'v}{c^{2}}}}}}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/38ec3190d837c28eff12f8f568e958341962d3de.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -3.838ex; width:12.372ex; height:7.509ex;" alt="{\displaystyle u={\frac {u'+v}{1+{\frac {u'v}{c^{2}}}}}}" loading="lazy"></dd></dl>

<mfrac>

<mrow>

<mfrac>

</mfrac>

</mrow>

</mrow>

<mrow>

<mfrac>

<mrow>

</mrow>

</mfrac>

</mrow>

</mfrac>

</mrow>

<mfrac>

</mfrac>

</mrow>

<mfrac>

<mrow>

<mfrac>

<mrow>

</mrow>

</mfrac>

</mrow>

<mrow>

<mfrac>

<mrow>

</mrow>

</mfrac>

</mrow>

</mfrac>

</mrow>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle u={\frac {{\frac {c}{n}}+v}{1+{\frac {v}{nc}}}}={\frac {c}{n}}\cdot {\frac {1+{\frac {vn}{c}}}{1+{\frac {v}{nc}}}}}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/3d55768eb16d12ae179504d92601306a9044befd.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -2.838ex; width:26.269ex; height:6.843ex;" alt="{\displaystyle u={\frac {{\frac {c}{n}}+v}{1+{\frac {v}{nc}}}}={\frac {c}{n}}\cdot {\frac {1+{\frac {vn}{c}}}{1+{\frac {v}{nc}}}}}" loading="lazy"></dd></dl>

Für kleine Geschwindigkeiten <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle v\ll c/n}">

</mrow>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle v\ll c/n}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/567a0a1a131a0130bae9965fa88ab7069067a8c4.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.838ex; width:8.306ex; height:2.843ex;" alt="{\displaystyle v\ll c/n}" loading="lazy"> liefert <a href="Taylorentwicklung" class="mw-redirect" title="Taylorentwicklung">Taylorentwicklung</a> nach <math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle v}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle v}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/e07b00e7fc0847fbd16391c778d65bc25c452597.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:1.128ex; height:1.676ex;" alt="{\displaystyle v}" loading="lazy"> die Näherung erster Ordnung:

<mfrac>

</mfrac>

</mrow>

<mrow>

<mrow>

<mfrac>

<msup>

</mrow>

</msup>

</mfrac>

</mrow>

</mrow>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle u\approx {\frac {c}{n}}+v\left(1-{\frac {1}{n^{2}}}\right)}</annotation>

</semantics>

</math><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/b7a94284429820beb432e8280986ed175609d54c.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -2.505ex; width:21.723ex; height:6.176ex;" alt="{\displaystyle u\approx {\frac {c}{n}}+v\left(1-{\frac {1}{n^{2}}}\right)}" loading="lazy"></dd></dl>

Dies stimmt mit dem fresnelschen Ergebnis ungefähr überein.<a href="#cite_note-laue-24">[P 16]</a>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Literatur">Literatur</h2></div>

<ul><li><a href="Eleuth%C3%A8re_Mascart" class="mw-redirect" title="Eleuthère Mascart">Eleuthère Mascart</a>: <cite style="font-style:italic">Traité d’optique</cite>. Band 3. Paris, Gauthier-Villars 1893, Expérience de M. Fizeau, S. 101–105 (<a rel="nofollow" class="external text" href="https://archive.org/details/traitdoptique02mascgoog">archive.org</a>).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abookitem&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Fizeau-Experiment&rft.atitle=Exp%C3%A9rience+de+M.+Fizeau&rft.au=Eleuth%C3%A8re+Mascart&rft.btitle=Trait%C3%A9+d%E2%80%99optique&rft.date=1893&rft.genre=bookitem&rft.pages=101-105&rft.place=Gauthier-Villars&rft.pub=Paris&rft.volume=3" style="display:none"> </li></ul>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Einzelnachweise">Einzelnachweise</h2></div>

Sekundärquellen

A. I. Miller: <cite style="font-style:italic">Albert Einstein’s special theory of relativity. Emergence (1905) and early interpretation (1905–1911)</cite>. Addison-Wesley, Reading 1981, ISBN 0-201-04679-2.<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Fizeau-Experiment&rft.au=A.+I.+Miller&rft.btitle=Albert+Einstein%E2%80%99s+special+theory+of+relativity.+Emergence+%281905%29+and+early+interpretation+%281905-1911%29&rft.date=1981&rft.genre=book&rft.isbn=0201046792&rft.place=Reading&rft.pub=Addison-Wesley" style="display:none">

</li>

Michel Janssen, John Stachel: <cite style="font-style:italic">Going Critical</cite>. Hrsg.: John Stachel. Springer, 2010, ISBN 978-1-4020-1308-9, The Optics and Electrodynamics of Moving Bodies (<a rel="nofollow" class="external text" href="https://www.mpiwg-berlin.mpg.de/Preprints/P265.PDF">mpg.de</a> [PDF]).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abookitem&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Fizeau-Experiment&rft.atitle=The+Optics+and+Electrodynamics+of+Moving+Bodies&rft.au=Michel+Janssen%2C+John+Stachel&rft.btitle=Going+Critical&rft.date=2010&rft.genre=bookitem&rft.isbn=9781402013089&rft.pub=Springer" style="display:none">

</li>

Thierry Lahaye, Pierre Labastie, Renaud Mathevet: <cite style="font-style:italic">Fizeau’s "aether-drag" experiment in the undergraduate laboratory</cite>. In: <cite style="font-style:italic">American Journal of Physics</cite>. Band 80, Nr. 6, 2012, S. 497, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1119/1.3690117">10.1119/1.3690117</a>, <a href="ArXiv" title="ArXiv">arxiv</a>:<a rel="nofollow" class="external text" href="https://arxiv.org/abs/1201.0501">1201.0501</a>.<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Ajournal&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Fizeau-Experiment&rft.atitle=Fizeau%E2%80%99s+%22aether-drag%22+experiment+in+the+undergraduate+laboratory&rft.au=Thierry+Lahaye%2C+Pierre+Labastie%2C+Renaud+Mathevet&rft.date=2012&rft.doi=10.1119%2F1.3690117&rft.genre=journal&rft.issue=6&rft.jtitle=American+Journal+of+Physics&rft.pages=497&rft.volume=80" style="display:none">

</li>

<a href="Edmund_Taylor_Whittaker" title="Edmund Taylor Whittaker">Edmund Taylor Whittaker</a>: <cite style="font-style:italic">A History of the theories of aether and electricity</cite>. 1. Ausgabe Auflage. Longman, Green and Co., Dublin 1910 (<a rel="nofollow" class="external text" href="https://archive.org/details/historyoftheorie00whitrich">archive.org</a>).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Fizeau-Experiment&rft.au=Edmund+Taylor+Whittaker&rft.btitle=A+History+of+the+theories+of+aether+and+electricity&rft.date=1910&rft.edition=1.+Ausgabe&rft.genre=book&rft.place=Dublin&rft.pub=Longman%2C+Green+and+Co." style="display:none">

</li>

R. Anderson, H. R. Bilger, G. E. Stedman: <cite style="font-style:italic">Sagnac effect: A century of Earth-rotated interferometers</cite>. In: <cite style="font-style:italic">Am. J. Phys.</cite> Band 62, Nr. 11, 1994, S. 975–985, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1119/1.17656">10.1119/1.17656</a>, <a href="Bibcode" title="Bibcode">bibcode</a>:<a rel="nofollow" class="external text" href="https://ui.adsabs.harvard.edu/abs/1994AmJPh..62..975A">1994AmJPh..62..975A</a>.<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Ajournal&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Fizeau-Experiment&rft.atitle=Sagnac+effect%3A+A+century+of+Earth-rotated+interferometers&rft.au=R.+Anderson%2C+H.+R.+Bilger%2C+G.+E.+Stedman&rft.date=1994&rft.doi=10.1119%2F1.17656&rft.genre=journal&rft.issue=11&rft.jtitle=Am.+J.+Phys.&rft.pages=975-985&rft.volume=62" style="display:none">

</li>

G. E. Stedman: <cite style="font-style:italic">Ring-laser tests of fundamental physics and geophysics</cite>. In: <cite style="font-style:italic">Reports on Progress in Physics</cite>. Band 60, Nr. 6, 1997, S. 615–688, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1088/0034-4885%2F60%2F6%2F001">10.1088/0034-4885/60/6/001</a>.<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Ajournal&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Fizeau-Experiment&rft.atitle=Ring-laser+tests+of+fundamental+physics+and+geophysics&rft.au=G.+E.+Stedman&rft.date=1997&rft.doi=10.1088%2F0034-4885%2F60%2F6%2F001&rft.genre=journal&rft.issue=6&rft.jtitle=Reports+on+Progress+in+Physics&rft.pages=615-688&rft.volume=60" style="display:none"> ; siehe S. 631–634 und Quellen.

</li>

Rafael Ferraro: <cite style="font-style:italic">Einstein’s Space-Time: An Introduction to Special and General Relativity</cite>. Springer, 2007, ISBN 978-0-387-69946-2, Hoek’s experiment, S. 33–35.<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abookitem&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Fizeau-Experiment&rft.atitle=Hoek%E2%80%99s+experiment&rft.au=Rafael+Ferraro&rft.btitle=Einstein%E2%80%99s+Space-Time%3A+An+Introduction+to+Special+and+General+Relativity&rft.date=2007&rft.genre=bookitem&rft.isbn=9780387699462&rft.pages=33-35&rft.pub=Springer" style="display:none">

</li>

R. S. Shankland: <cite style="font-style:italic">Conversations with Albert Einstein</cite>. In: <cite style="font-style:italic">American Journal of Physics</cite>. Band 31, Nr. 1, 1963, S. 47–57, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1119/1.1969236">10.1119/1.1969236</a>, <a href="Bibcode" title="Bibcode">bibcode</a>:<a rel="nofollow" class="external text" href="https://ui.adsabs.harvard.edu/abs/1963AmJPh..31...47S">1963AmJPh..31...47S</a>.<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Ajournal&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Fizeau-Experiment&rft.atitle=Conversations+with+Albert+Einstein&rft.au=R.+S.+Shankland&rft.date=1963&rft.doi=10.1119%2F1.1969236&rft.genre=journal&rft.issue=1&rft.jtitle=American+Journal+of+Physics&rft.pages=47-57&rft.volume=31" style="display:none">

</li>

</ol>

Primärquellen

H. Fizeau: <cite style="font-style:italic">Sur les hypothèses relatives à l’éther lumineux</cite>. In: <cite style="font-style:italic">Comptes Rendus</cite>. Band 33, 1851, S. 349–355 (<a rel="nofollow" class="external text" href="https://gallica.bnf.fr/ark:/12148/bpt6k29901/f351.chemindefer">bnf.fr</a>).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Fizeau-Experiment&rft.atitle=Sur+les+hypoth%C3%A8ses+relatives+%C3%A0+l%E2%80%99%C3%A9ther+lumineux&rft.au=H.+Fizeau&rft.btitle=Comptes+Rendus&rft.date=1851&rft.genre=book&rft.pages=349-355&rft.volume=33" style="display:none">

<ul><li>Deutsch: H. Fizeau: <cite style="font-style:italic"><a href="https://de.wikisource.org/wiki/Ueber_die_Hypothesen_vom_Licht%C3%A4ther" class="extiw external" title="s:Ueber die Hypothesen vom Lichtäther">Ueber die Hypothesen vom Lichtäther</a></cite>. In: <cite style="font-style:italic">Annalen der Physik</cite>. Ergänzungsband 3, 1853, S. 457–462.<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Fizeau-Experiment&rft.atitle=Ueber+die+Hypothesen+vom+Licht%C3%A4ther&rft.au=H.+Fizeau&rft.btitle=Annalen+der+Physik&rft.date=1853&rft.genre=book&rft.pages=457-462&rft.volume=Erg%C3%A4nzungsband+3" style="display:none"> </li></ul>

</li>

H. Fizeau: <cite style="font-style:italic">Sur les hypothèses relatives à l’éther lumineux</cite>. In: <cite style="font-style:italic">Ann. de Chim. et de Phys.</cite> Band 57, 1859, S. 385–404 (<a rel="nofollow" class="external text" href="https://gallica.bnf.fr/ark:/12148/bpt6k347981/f381.table">bnf.fr</a>).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Fizeau-Experiment&rft.atitle=Sur+les+hypoth%C3%A8ses+relatives+%C3%A0+l%E2%80%99%C3%A9ther+lumineux&rft.au=H.+Fizeau&rft.btitle=Ann.+de+Chim.+et+de+Phys.&rft.date=1859&rft.genre=book&rft.pages=385-404&rft.volume=57" style="display:none">

<ul><li>Englisch: H. Fizeau: <cite style="font-style:italic"><a href="https://de.wikisource.org/wiki/en:On_the_Effect_of_the_Motion_of_a_Body_upon_the_Velocity_with_which_it_is_traversed_by_Light" class="extiw external" title="s:en:On the Effect of the Motion of a Body upon the Velocity with which it is traversed by Light">On the Effect of the Motion of a Body upon the Velocity with which it is traversed by Light</a></cite>. In: <cite style="font-style:italic">Philosophical Magazine</cite>. Band 19, 1860, S. 245–260.<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Fizeau-Experiment&rft.atitle=On+the+Effect+of+the+Motion+of+a+Body+upon+the+Velocity+with+which+it+is+traversed+by+Light&rft.au=H.+Fizeau&rft.btitle=Philosophical+Magazine&rft.date=1860&rft.genre=book&rft.pages=245-260&rft.volume=19" style="display:none"> </li></ul>

</li>

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